精选-点电荷周围的电势计算

点电荷周围电势分布的计算点电荷周围电势分布的计算 无锡市第一中学无锡市第一中学高帆高帆指导教师指导教师沈志斌沈志斌 电势是标量， 空间某点的电势是各部分电荷在该点的电势的代数和。 有这样一个容易 解错的竞赛考题，涉及点电荷周围的电势计算，笔者分析如下。 一个点电荷+q 位于内半径为 a，外半径为 b 的导电球壳的球心上， 如图所示，求任意一 点的电场强度 E 和电势 U。 解： 在球壳内表面产生感应电荷-q， 由于球壳原先不带电， 所以球壳外表面相应地产生电荷+q。 （1）电场强度 q k r2 (r  b)  E 0(a  r  b)  q k 2 (0  r  a)  r （2）电势 假设有一个很薄的导体球壳，半径为R，带电量 q，则有： k   U  k   q (r  R) R q (r  R) r 在该题中，可以将厚球壳划分为两个独立的部分， 再加上中心电荷，共三个互不干涉的 部分： I.半径为 b，均匀带电+q 的薄球壳 II.半径为 a，均匀带电-q 的薄球壳 III.中心点电荷+q。 那么，任意一点的电势就是这三部分各自产生电势的标量 叠加。 q qq  k k ； rrr q qq  k ；② 当 a≤r＜b 时，U  k  k rrb q qq  k ③ 当 0＜r＜a 时，U  k  k rab ① 当 r≥b 时，U  k  q k r (r  b)   q 即U k(a  r  b)  b 111 kq(r  a  b )(0  r  a)  右边就是它的 r-U 图像。我们看到，它是一条完整的曲线。 还可以用做功来解。 q k r2 (r  b)  这里的电场满足E 0(a  r  b)  q k 2 (0  r  a)  r 所以 ① 距中心 r(r≥b)处的电势： 将带电量 q’的粒子从距中心 r(r≥b)处移动到无穷远处需做功 qq qq qq dr  k0  k r rrr2 W b q U  k q r W b k  ② 距中心 r(a≤rb)处的电势： 因为 a~b 之间均等势， 所以U U b  k q b ③ 距中心 r(0ra)处的电势： 将带电量 q’的粒子从距中心 r(0ra)处移动到无穷远处需做功 W W ra W ab W b ， 因为 a~b 之间均等势，将这个带电粒子从a 移动到 b 不需做功，所以  qq qq W 0a k 2 dr  0k 2 dr rb rr qq qq qq W 0a  (k k) 0 (k0) rab 111 W 0a  kqq () rab W111 U 0a kq() q rab a  q k r (r  b)   q 综上所述，U k(a  r  b)  b 111 kq(r  a  b )(0  r  a)  （注：专业文档是经验性极强的领域，无法思考和涵盖全面，素材和资料部分 来自网络，供参考。可复制、编制，期待你的好评与关注）