稳恒电流的闭合性及导电规律

第三章第三章稳恒电流稳恒电流 前几章（真空、导体与电介质）为静电学，涉及静止电荷的电现象；本章论 述有关运动电荷知识。带电粒子运动伴有电量迁移而形成电流，若电流不随t 而改变，则称为稳恒电流，即直流(DC)。 研究方法：路论，重点以金属导体为例研究规律及计算。 §§1 1稳恒电流的闭合性及导电规律稳恒电流的闭合性及导电规律 一、电流一、电流 电荷的定向移动形成电流。 1、产生电流的条件 产生电流需要两方面的条件： 金属中：自由电子(本章以此为主);  存在可以自由移动的电荷,即载流子电解液、气体中：正负离子、电子流;  半导体中：电子、空穴对.    电场作用(本章以此为主);  有迫使电荷作定向运动的某种作用化学作用;   机械作用等.   2、电流方向 惯例规定：正电荷流动的方向。多数情况下导电由负电荷引起，而正电荷沿 某方向定向运动与负电荷沿反方向运动产生相同效果 （注： 有例外， 如霍耳效应） 。 二、电流强度和电流密度矢量二、电流强度和电流密度矢量 1、电流强度 I 6 金属中自由电子作无规则热运动，即使在T  0K，仍u热10 m s，但 u热 0。故无宏观净电量迁移。 定向运动形成宏观净电荷迁移，此定向运动为漂移运动v需由电场提供力作 用来完成， v 漂虽小，约为 10 4 m 量级，但却形成宏观电流。 s 电流强弱用电流强度 I 描述，定义如下： I  dq dt 1 / 11 即导体中单位时间通过的某一给定截面的电量为通过该面的电流强度。 （不涉及 E导体截面粗细和截面上电流详细分布） 。 [ [说明说明] ] (1) I 为标量，单位为:安培（A）—— SI + 制中基本单位之一。 1安 1库 V 秒 ，1A 103mA 106A (2) 仅粗略描述单位时间内通过某一曲面（可大可小、可任意形状）的总电 量，不够点点详细，如图 4-1 所示。 (a) I 相同，但分布有别 (b) 高频趋肤 E V s 1 A B s 2 + (c) 电阻法探矿 (d) 用电流场模拟静电场 图 4-1  下面引入电流密度矢量J详细描述电流场分布。  2、电流密度矢量J  J  J(x, y,z)是空间坐标的矢函数，其定义为： 大小—导体中某点垂直电流方向单位时间、单位截面通过的电量  dq J ;  dt ds   ，即电流方向。 方向— 沿该处正电荷运动方向 2 / 11 [ [说明说明] ]  (1)J的单位为 A m   2 ，一般J  J(r,t)，空间、时间而变，构成矢量场--- 电流场。可引入电流线、电流管的概念：  电流线——即J线，其上切向代表电流方向、数密度表示J的大小；  电流管——即由J线围成的管状区域。例：导线表面为一自然电流管。  (2)J与电流密度的关系   ① 一种载流子：J v  nqv，v为漂移速率，n为荷电q的粒子数密度， 如图 4-2；   ② 多种载流子：J    i v i 。即使 0（电中性） ，但并不代表J  0（因 i  为v可不同） 。 h  v  υ s 1 图 4-2 图 4-3   ds  j  3、I 与J的关系 即强度与通量的关系，如图 4-3 所示。 ∵ J  dqdI  dt ds  ds    ∴dI  J ds J ds  J cosds 3 / 11 故   I J ds s   类似于电通量与场强的关系： e E ds。 s 三、电流连续性方程三、电流连续性方程稳恒电流的闭合性稳恒电流的闭合性 1、电荷守恒定律的数学表述  dq 研究J通量与电荷时间变化率的关系：在电流场中任取闭合面 S，其体 dt 积为 V，如图 4-4，其内含电荷总量qt为  qt (r,t)dV v 图 4-4   单位时间内通过闭合面 S 流出的总电量为：J ds，据电荷守恒，此流出量 s  ds  j v s q(t) 必等于面 S 内电荷的减少率，即  dq J ds   s dt 此即电荷守恒定律的数学表述，也称之为电流连续性方程。它表明电流场中电流 线是有头有尾的起自正电荷减少处、止于正电荷增加处。 2、稳恒电流条件及闭合性 (1) 稳恒电流条件   一般J  J(r,t)，电流场J总是伴随电场E（因为E推动 q 形成J） ，而该电 4 / 11 场又是由导体各处（内、外及表面上）分布着的电荷ρ 所激发，即：  ρEJ   dq  0，欲使电流J稳恒，即J  J(r)，则需空间各处的q分布不随 t 而变，有 dt 由电荷守恒得稳恒电流条件为   J ds  0 s (2) 稳恒电流的闭合性   由J ds  0可得稳恒电流线的一个重要性质——闭合性： s 稳恒电流从闭合面 S 某处流入的电流线条数与流出数相等， 电流场中找不到  J线的源和尾，即J线闭合而不中断。  J线的闭合性就决定了稳恒电路是闭合电路。如图 4-5，分析如下： I  Q Q  c RR (a) (b) 图 4-5  在图 4-5(a)中，已充电的 C，让其放电形成暂时电流，空间乃至E分布变  化，因而J不稳定；在图 4-5(b)中，若 C 换成电源，则电流线闭合。 (3) 说明点： ① 空间电荷分布不变，不意味着电荷不动，而应是动态分布，即：任何地 方流失的电荷必被别处流来的电荷所补充。 ② 稳恒电流对应的电场称为稳恒电场，仍遵从：  1  Eds dV，E dl  0  0 v ls 故仍可有电势概念，不过相比静电场，稳恒电场要求要放宽些，静电场仅为稳恒 电场之特例。 5 / 11 四、欧姆定律（不含源）四、欧姆定律（不含源） 1、欧姆定律的积分形式  欲形成电流 I，则需电场力推动电荷定向运动，有了E，在导体两端就有电 压 U ，I 与 U 的关系满足欧姆定律 I  U ，或I  GU R ，其中 R 为电阻， 反映导体对电流的阻碍作用， 单位：且1kΩ=103,1MΩ=106Ω。 1 称为电导，反映导体对电流的导通能力，单位：西门子。 R U 称I 为欧姆定律的积分形式，是因为其中各量均具有积分形式： R   I J ds G  s  U E dl l R  l dl s 对于粗细均匀、材料均匀的导体，其电阻为 R  l s 式中ρ 为电阻率（单位：m） ，l，s为几何尺寸。而电导率为  1  当导线的ρ 、 S 任一或都不均匀时， 基于上述 R 表示形式和电阻串联规律， S、 ρ 积分流动点的函数：(x, y,z),s  (x, y,z)，积分路径l应沿电流线方向，  s取与J垂直面，如图 4-6。 I + s  j s dl  dr s 1 s 2 图 4-6 可见，R 与电流方向有关。满足欧姆