表面磁光克尔试验报告

. 得分得分教师签名教师签名批改日期批改日期 课程编号 题目类型 深深圳圳大大学学实实验验报报告告 word 范文 课程名称：课程名称： 近代物理实验近代物理实验 实验名称：实验名称：表面磁光克尔效应实验表面磁光克尔效应实验 学院：学院： 组号组号指导教师：指导教师： 报告人：报告人：学号：学号： 实验地点实验地点实验时间：实验时间： 实验报告提交时间：实验报告提交时间： . 一、实验设计方案一、实验设计方案 1.11.1、、实实验目的验目的 （1）了解表面磁光克尔效应的原理和实验方法； (2)掌握表面磁光克尔效应谱的测量和应用。 1.21.2、实验原理、实验原理 磁光效应有两种：法拉第效应和克尔效应，1845 年，Michael Faraday 首先发现介质 的磁化状态会影响透射光的偏振状态，这就是法拉第效应。1877 年，John Kerr 发现 铁磁体对反射光的偏振状态也会产生影响，这就是克尔效应。克尔效应在表面磁学中 的应用，即为表面磁光克尔效应 （ surface magneto-optic Kerr effect） 。 它是指铁磁性样品 （如 铁、钴、镍及其合金）的磁化状态 对于从其表面反射的光的偏振状 态的影响。当入射光为线偏振光 时，样品的磁性会引起反射光偏振面的旋转和椭偏率的变化。表面磁光克尔效应作为 一种探测薄膜磁性的技术始于 1985 年。 如图 1 所示，当一束线偏振光入射到样品表面上时，如果样品是各向异性的，那 么反射光的偏 振方向会发生偏转。如果此时样图 1 表面磁光克尔效应原理 品还处于铁磁状态，那么由于铁磁性，还会导致反射光的偏振面相对于入射光的偏振 面额外再转过了一个小的角度，这个小角度称为克尔旋转角 θk。同时，一般而言， word 范文 . 由于样品对 p 光和 s 光的吸收率是不 一样的，即使样品处于非磁状态，反 射光的椭偏率也发生变化， 而铁磁性 会导致椭偏率有一个附加的变化，这 个变化称为克尔椭偏率 εk。由于克 尔旋转角 θk和克尔椭偏率 εk都是 磁化强度M的函数。通过探测 θk 或 εk的变化可以推测出磁化强度M 的变化。 按照磁场相对于入射面的配置状 态不同，磁光克尔效应可以分为三种：极向克尔效应、纵向克尔效应和横向克尔效应。 1．极向克尔效应：如图 2 所示，磁化方向垂至于样品表面并且平行于入射面。通 常情况下， 极向克尔信号的强度随光的入射角的减小而增大，在 0o 入射角时（垂直入射）达到 最大。 图 2 极向克尔效应 2．纵向克尔效应：如图 3 所示，磁化方向在样品膜面内，并且平行于入射面。 纵向克尔信号的强度一般随光的入射角的减小而减小， 在 入射角时为零。 通常情况下， 纵向克尔信号中无论是克尔旋转角还是克尔椭偏率都要比极向克尔信号小一个数量 级。图 3 纵向克尔效应 word 范文 . 正是这个原因纵向克尔效应的探 测远比极向克尔效应来得困难。但 对于很多薄膜样品来说，易磁轴往 往平行于样品表面，因而只有在纵 向克尔效应配置下样品的磁化强 度才容易达到饱和。因此，纵向克 尔效应对于薄膜样品的磁性研究来说是十分重要的。 3．横向克尔效应：如图 4 所示，磁化方向在样品膜面内，并且垂至于入射面。 横向克尔效应中反射光的偏振状态没有变化。这是因为在这种配置下光电场与磁化强 度矢积的方向永远没有与光传播方向相垂直的分量。横向克尔效应中，只有在 偏振光 （偏振方向平行于入射面）入射条件下，才有一个很小的反射率的变化。 图 4 横向克尔效应 以下以极向克尔效应为例详细 讨论 SMOKE 系统，原则上完全适用 于纵向克尔效应和横向克尔效应。 图 5 为常见的 SMOKE 系统光路图，氦－氖激光器发射一激光束通过偏振棱镜 1 后变 成线偏振光，然后从样品表面反射，经过偏振棱镜 2 进入探测器。偏振棱镜 2 的偏 振方向与偏振棱镜 1 设置图 5 常见 SMOKE 系统的光路图 成偏离消光位置一个很小的角度 δ， word 范文 . 如图 6 所示。样品放置在磁场中，当外加磁场改变样品磁化强度时，反射光的偏振状 态发生改变。通过偏振棱镜 2 的光强也发生变化。在一阶近似下光强的变化和磁化 强度呈线性关系，探测器探测到这个光强的变化就可以推测出样品的磁化状态。 两个偏振棱镜的设置状态主要是为了区分正负克尔旋转角。若两个偏振方向设置 在消光位置，无论反射光偏振面是顺时针还是逆时针旋转，反映在光强的变化上都是 强度增大。这样无法区分偏振面的正负旋转方向， 也就无法判断样品的磁化方向。当 两个偏振方向之间有一个小角度 δ 时，通过偏振棱镜 2 的光线有一个本底光强I0 。 反射光偏图 6 偏振器件配置 振面旋转方向和 δ 同向时光强增大，反向时光强减小，这样 品的磁化方向可以通过 样光强的变化来区分。在图 2 的光路中，假 设取入射光为p偏振（电场矢量 Ep 平行于 入射面） ，当光线从磁化了的样品表面反射时 由于克尔效应，反射光中含有一个很小的垂 直于 Ep 的电场分量 ， 通常 Es Ep。 在一阶近似下有： Es ／ Ep= θk+iεk (1) 通过棱镜 2 的光强为：I=∣Ep sinδ+ Es cosδ∣ (2) 将（1）式代入（2）式得到：I= ∣E p ∣ ∣sinδ+(θk+iεk)cosδ∣（3） 因为 δ 很小，所以可以取 sinδ = δ ， cosδ = 1，得到： 2 2 2 I= ∣Ep∣ ∣δ+ (θk+iεk)∣（4） 整理得到：I= ∣Ep∣ (δ2 + 2δθk)（5） 2 22 word 范文 . 22 无外加磁场下：I 0 = ∣Ep∣ δ （6） 所以有：I=I 0 (1+ 2θk /δ )（7） 于是在饱和状态下的克尔旋转角 θk为： （8） I(+M S) 和 分别是正负饱和状态下的光强。从式（8）可以看出，光强的变化只 与克尔旋转角I(−M S)θk有关，而与 εk无关。说明在图 5 这种光路中探测到 的克尔信号只是克尔旋转角。 在超高真空原位测量中，激光在入射到样品之前，和经样品反射之后都需要经过 一个视窗。但是视窗的存在产生了双折射，这样就增加了测量系统的本底，降低了测 量灵敏度。为了消除视窗的影响，降低本底和提高探测灵敏度，需要在检偏器之前加 一个 1/4 波片。仍然假设入射光为 p 偏振，四分之一波片的主轴平行于入射面，如 图 7 所示 此时在一阶近似下有： E S / E P   K  i K 2 通过棱镜 2 的光强为： I  E P Sin E S Cos E P Sin K Cosi K Cos 22 因为 δ 很小，所以可以取 sinδ = δ ， cosδ = 1，得到： I  E P  K i K 22  E P (2 2 K  K  K ) I 0  E p 2 2 2 22 因为角度 δ 取值较小，并且 2 ，所以： (9) I  E P (2 2 K )  I 0 (1 2 K /) 在饱和情况下∆ εk为：  k  I(M S )