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实际流体动力学基础

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实际流体动力学基础

第第五五章章实实际际流流体体动动力力学学基基础础 51 设在流场中的速度分布为 ux2ax,uy-2ay,a 为实数,且 a0。试求切应力 τxy、τyx和附加压 应力 p′x、p′y以及压应力 px、py。 解 xy u y u x   yx    0  xy  u y u x p  2 4a, , p  2 4a yx yx p x  p p x  p4a ,py  p  p y  p  4a 沿x 这 种 两 平 中 讨 5-2 设例5-1 中的下平板固定不动,上平板以速度 v 轴方向作等速运动(如图所示),由于上平板运动而引起的 流动,称柯埃梯(Couette)流动。试求在这种流动情况下, 板间的速度分布。(请将 dp  0时的这一流动与在第一章 dx 论流体粘性时的流动相比较) 解将坐标系 ox 轴移至下平板,则边界条件为 y=0,u X  u  0;y  h,u  v。 由例5-1 中的(11)式可得 h2dp yyy 1u v (1) h2dx hh dpy 当  0时,u v,速度u为直线分布,这种特殊情况的流动称简单柯埃梯流动或简单剪切 dxh 流动。它只是由于平板运动,由于流体的粘滞性带动流体发生的流动。 当 为 dp  0时,即为一般的柯埃梯流动,它是由简单柯埃梯流动和泊萧叶流动叠加而成,速度分布 dx uyyy p 1  (2) vhhh h2dp  (3)式中p  2vdx 当 p>0时,沿着流动方向压强减小,速度在整个断面上的分布均为正值;当 p<0时,沿流动方 向压强增加,则可能在静止壁面附近产生倒流,这主要发生 p<-1的情况. 5-3 设明渠二维均匀(层流)流动,如图所示。若忽略空气阻力,试用纳维 斯托克斯方程和连 r gh3r g 2sinq 。 sinq2zh- z ,单宽流量q 续性方程,证明过流断面上的速度分布为ux 3m2m 解(1)因是恒定二维流动, ux u , u y 0 , 斯方程和连续性方程可 u x u y u z 0 , 抖 ttt u z 0,由纳维斯托克 得 1 p2u x ux1 p f x  0f  0 ,,  0 z xz2zx f x gsinq,f z - gcosq。因是均匀流,压强分布与 x 无关, 克斯方程可写成 p  0,因此,纳维斯托 x 2u x 1 p gsin 0gcos 0 , 2zz 因 ux只与 z 方向有关,与 x 无关,所以偏微分可改为全微分,则 m d2u x du x g gsinq 0s i nz C 1 ,,积分得 2rdzdz duxg u x  sinz2C 1z C2 , 当 z 0 , u x 0 ; z  h , 0 , 得 2dz r gggr g C 1 s iqh n,C20,u x  sinz2sinhz,u x sinq2zh- z2 m22m (2)q 蝌u dz 0 x hh 0 r gh3r gh3r g 32sinqh -sinq 。 sinq2zh- z dz 2m33m2m 5-4设有两艘靠得很近的小船,在河流中等速并列向前行驶,其平面位置,如图 a 所示。(1)试 问两小船是越行越靠近,甚至相碰撞,还是越行越分离。为什么若可能要相碰撞,则应注意,并事先 设法避免。(2)设小船靠岸时,等速沿直线岸平行行驶,试问小船是越行越靠岸,还是越离岸,为什 么(3)设有一圆筒在水流中,其平面位置如图 b 所示。当圆筒按图中所示方向(即顺时针方向)作等 角转速旋转,试问圆筒越流越靠近 D 侧,还是 C 侧,为什么 pu2 解(1)取一通过两小船的过流断面,它与自由表面的交线上各点的z应相等。现两 r g2g 船间的流线较密,速度要增大些,压强要减小些,而两小船外侧的压强相对要大一些,致使将两小船推 向靠近,越行越靠近,甚至可能要相碰撞。事先应注意,并设法避免、预防。 (2)小船靠岸时,越行越靠近岸,理由基本上和上面(1)的相同。 (3)因水流具有粘性,圆筒旋转后使靠 D 侧流速增大,压强减小,致使越流越靠近 D 侧。 5 -5设 有压 圆管 流(湍 流), 如图 所 示, 已知 过流 断面 y 上的流速分布为u  umax 7,u max 为管轴处的最大流速。试求断面平均流速 v(以 umax表示)和动 r 0 能修正系数 α 值。 解设n 1 1 , 7 5-6设用一附有水银压差计的文丘里管测定倾斜管内恒定水流的流量,如图所示。已知 d1 0.10m,d2 0.05m,压差计读数 h=0.04m,文丘里管流量系数 μ 0.98,试求流量 Q。 解由伯努利方程得 2p 1  1v1 2p 2  2v2 z 2 z 1  (1) g2gg2g 由连续性方程得 v 1  d 2 2 0.05 2 v 2  v 2  0.25v 2 (2) d 1 0.1 由压差计得 p 1 gz 1  z 2  z h  p 2 gz  Hg gh g gh Hg pp h1 z 1 2 z 2  Hg ggg pp136001000 1 z 1 2 z 2  h 12.6h (3) gg1000 将式(2)(3)代入(1)得 212.60.0429.80.9375v 2m/s  3.246m/s12.6h  ,v2  0.93752g 2 πd 2 π Q v 2 0.0523.246m3/s  6.37103m3/s 44 5-7设用一附有水银压差计的文丘里管测定铅垂管内恒定水流流量,如图所示。已知d1 0.10m,d2 0.05m,压差计读数 h=0.04m,文丘里管流量系数 μ 0.98,试求流量Q.请与习题 5-6、 例 5-4 比较,在相同的条件下,流量 Q 与文丘里管倾斜角是否有关。 解与习题5-6 的解法相同,结果亦相同,(解略).它说明流量 Q 与倾斜角无关. 5-8利用文丘里管的喉道负压抽吸基坑中的积水,如图所示。已知 d150mm,d2 100mm,h 2m,能量损失略去不计,试求管道中的流量至少应为多大,才能抽出基坑中的积水。 解对过流断面 1-1、2-2写伯努利方程,得 Q  2 m3/s  0.0127m3/s,所以管道中流量至少应为0.0127m3/s。 12419 5-9密度为860kg/m3的液体,通过一喉道直径 d1250mm的短渐扩管排入大气中,如图所示。已 知 渐 扩 管 排 出 口 直 径 d2 750mm , 当 地 大 气 压 强为 92kPa , 液 体 的 汽 化

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