电磁场与电磁波杨儒贵第二版课后答案_1

第一章矢量分析 重点和难点 关于矢量的定义、运算规则等容可让读者自学。应着重讲解梯度、散度、旋度的物理 概念和数学表示，以及格林定理和亥姆霍兹定理。至于正交曲面坐标系一节可以略去。 考虑到高年级同学已学过物理学，讲解梯度、散度和旋度时，应结合电学中的电位、 积分形式的高斯定律以及积分形式的安培环路定律等容，阐述梯度、散度和旋度的物理 概念。详细的数学推演可以从简，仅给出直角坐标系中的表达式即可。讲解无散场和无 旋场时，也应以电学中介绍的静电场和恒定磁场的基本特性为例。 至于格林定理，证明可免，仅给出公式即可，但应介绍格林定理的用途。 前已指出，该教材的特色之一是以亥姆霍兹定理为依据逐一介绍电磁场，因此该定理 应着重介绍。但是由于证明过程较繁，还要涉及函数，如果学时有限可以略去。由于 亥姆霍兹定理严格地定量描述了自由空间中矢量场与其散度和旋度之间的关系，因此应 该着重说明散度和旋度是产生矢量场的源，而且也是惟一的两个源。所以，散度和旋度 是研究矢量场的首要问题。 此外，还应强调自由空间可以存在无散场或无旋场，但是不可能存在既无散又无旋 的矢量场。这种既无散又无旋的矢量场只能存在于局部的无源区中。 重要公式 直角坐标系中的矢量表示A A  A x e e x  A y e e y  A z e e z 矢量的标积代数定义A AB B  A x B x  A y B y  A z B z 几何定义A A  B B | A A || B B | cos e e y A y B y e e z A z B z e e x 矢量的矢积代数定义A A B B  A x B x 几何定义A A B B  e e z | A A|| || B B |sin   e e y  e e z xyz 标量场的梯度 e e x x 矢量场的散度 A A  A x A y A z xyz S 高斯定理 A AdV A AdS S V e e x x  矢量场的旋度 A A  x A x . e e y  y A y e e z  ； z A z 斯托克斯定理 A AdS S A Adl l Sl 无散场 A A  0； 无旋场  0 格林定理 第一和第二标量格林定理  V 2dV dS S S  V 22dV   dS S S 第一和第二矢量格林定理   V [ P PQ Q P P Q Q]dV  S P PQ QdS S V [Q Q P P P P Q Q]dV [P PQ Q Q Q P P]dS S S 亥姆霍兹定理F Fr r  r r   A Ar r，式中 1 r r  4 F Fr r1 dVA Ar r  V r r  r r 4 F Fr r  V r r  r r dV 三种坐标系中矢量表示式之间的转换关系 A r   cos    A  sin  A   z   0 sin cos 0 0 A x   0  Ay  1   Az cosA x   sin   Ay  0   Az A r  sin cos   A  cos cos A      sin A r  sin    A  cos A      0 0 sinsin cossin cos cos A r   0sin   A  10   Az 题解 第第一一章章题题解解 1-11-1已 知 三 个 矢 量 分 别 为A A  e e x x  2e e y 3e e z ；B B  3e e x x  e e y  2e e z ；C C  2e e x x e e z 。 试 求 ① | A A|, | B B |, |C C |； ②单位矢量 e e a , e e b , e e c ； ③A AB B； ④A AB B； ⑤A A B BC C及A AC C B B； ⑥A AC CB B 及A A B BC C。 解解 ①A A  22A x  A y  A z 212 22314 2 22B B B x  B y  B z 23212 2214 . C C C2 22 x C y C z 2202125 ②e e 1 a a  A AA A A A  14  14  e e x x 2e e y 3e e z  e e B BB B1 b b  B B  14  14  3e e x x e e y 2e e z  e e C CC C1 c c  C C  5  5 2e e x x e e z  ③A AB B  A x B x  A y B y  A z B z  3 26  1 e e x x e e y e e z e e x x e e y e e z ④A AB B  A x A y A z  123  7e e x x 11e e y 5e e z B x B y B z 312 e e x x e e y e e z ⑤ A AB BC C  7 115 11e e x x 3e e y 22e e z 201 e e x x e e x x e e x x e e x x e e y e e z 因A AC C  A x A y A z  123  2e e x x 5e e y 4e e z C x C y C z 201 e e x x e e y e e z 则 A AC CB B  2 54  6e e x x 8e e y 13e e z 312 ⑥ A AC CB B 2351132 15 A AB BC C  7205119 。 1-21-2已知z  0平面的位置矢量A A与X轴的夹角为，位置矢量B B与X轴的夹角为， cos  coscossinsin 证证明明由于两矢量位于z 0平面，因此均为二维矢量，它们可以分别表示为 A A e e x x A cose e y Asin B B  e e x x B cose e y B sin